当流体流动时，若其加速度为正，此流动即为加速流。对于流体性质之变化仅限于轴向的稳定流(steady flow)而言，可简化尤拉(Euler)动量方程式而得 从此式即可知，沿轴向的压力变化与沿轴向的速度变化符号相反。换言之，加速流中既然dV＞0，所以必须dp＜0，亦即加速流中，下游之压力必然低于上游之压力。若以可压缩流体之稳定流为讨论之对象时，其连续性方程式应为 利用dp/dρ=a2（a为音速）之关系，并将(1)(2)两式作为联立方程式解之，可得 上式中M为马赫数(Mach number)，因此当M＜1时，dV/V与dA/A符号相反，换言之次音速(subsonic)加速流中，管道之断面积应逐渐减小，至于当M＞1时，则dV/V与dA/A符号相同，换言之，超音速(supersonic)加速流中，加速流中管道之断面积必须逐渐增大。若以不可压缩流体之一维稳定流作为讨论对象，并如图中所示，以V1、A1代表上游处之速度与断面积，以V2、A2，代表下游处之速度与断面积，则根据连续性方程式 从上式可知，为使附图所示之管道中之流动成为加速流则V2＞V1，而必须A2＜A1。至于1、2两点间之压力差则可利用柏努利方程式(Bernoulli equation)而得 由于A2＜A1，p1-p2＞0，下游之压力低于上游之压力是不待言的。