一切自由乱流，在其外缘都呈现一间歇现象。此现象是由于自由乱流，向其域外的非乱流流域之卷增(entrainment)或入侵所形成。这样所形成的一个瞬时入侵界面(bounding)，必是起伏交错，面内为自由乱流域。如果将一支测速仪(anemometer)设置于此外缘之定点上，则由于此入侵界面之往返通过此点，则可从记录中显示此一交混的间歇性。记录显示密集动乱的部分，是为测速仪处于自由乱流中；记录显示稀疏缓动的部分，是为测速仪处于外域之非乱流中时。因此，记录中出现自由乱流的机率，乃是一统计上的兴趣。为此问题设定一个量，称此量为动乱间歇因数Ω，Corrsin (1943)，Ω示测点上发生自由乱流记录的时间，与全部测量时间之比值。圆形潜喷射流，当发展至完全紊乱喷流时，流中真正达到完全紊乱的部分，是仅属于半径为 以内之中心部分，其Ω＝1。此部分以外，Ω乃下降，形成一渐变段，此段之外为一环状黏性域。下图为Corrsin及Kristler二氏(1942)于潜喷射流试验所得之间歇因数Ω之分布图，在距喷流中心轴ζ2＝r/(r＋a)＝0.01处，r 为距离；a 为喷流口径；Ω值约为喷流轴上之一半。尾流及乱流壁流层之Ω值，亦皆已由试验定得。圆喷射流Ω＝1之流心，较圆柱尾流者为大。