一光滑平面固体周界上之完全发展的乱流壁流层中，有一较属黏性作用之底层δ'，贴附在周界面上。其中流速的分布，系决定於密度ρ、黏性系数μ、及壁面上的剪力τ0。此项假定示意着一光滑周界邻近的流况，是不受到周界以外较远距离处一切条件的影响，特别指远处自由流域中之流速及压力变化。因为黏性作用关系 ，可以假定此一黏性层中之综合剪力 几乎为定值，故又称此层为等剪力层，因而得此黏性薄层中之流速分布依距离y 成线性变化，即 ，或： 黏性底层之外y＞δ'，黏性对运动之黏阻作用，将随外距而行减小，直至完全之自由乱流域，其中黏性作用减为微弱而可忽略。此层流底层，系属於乱流壁流层之内流层(inner region)，同属壁流律(law of wall)之范围。光滑周界时，此定剪力之内层包括两部分；一为黏性底层δ'，其厚度约为全壁流层厚度之1/1,000至1/100；一为δ'层以外，含有部分乱流层以及与δ'所成之渐变段。引入与距离成线性变化之涡漩黏度，可导得其中平均速度之对数分布。内层中乱流之非等性(anisotropy)甚强。层流底层δ'边缘处，从乱流动乱部分之能量微方程式的辨阶(order of magnitude)可知，该处是乱流制造、扩散及黏性消能等最激烈的地方，并且与Laufer(1954)管流试验资料相吻合。高Reynolds数时，光滑平面上完全发展之乱流壁流层中之此黏性底层，亦可经厚度y 向乱流平均运动方程式之辨阶分析，证明其存在。 本名词之较正确名称，应该为viscous sublayer之黏性底层，因为仅在固体光滑边界上之此一乱流边界层的一底层中，只是流体的黏性作用胜过流速紊变(fluctutions)作用，以致於黏性剪力相对的使乱流剪力认为可以予以忽略而已，而非紊变全然不存在。